五月婷网站,av先锋丝袜天堂,看全色黄大色大片免费久久怂,中国人免费观看的视频在线,亚洲国产日本,毛片96视频免费观看

    納米粒子浸入連續(xù)相深度h后橫截面（見圖1），體系自由能變化的始終態(tài)為：C
HV4fV}2m
    相應(yīng)h深粒子SG表面（GSG）+粒子在LG的投影面（GLG）→浸沒h深粒子SL界面（GSL）
    

圖1、納米粒子浸入連續(xù)相深度h后橫截面示意圖
    （2）、 棒形分散相1-3型納米復(fù)合材料分散所需克服的能壘
   （3）、片形分散相2-3型納米復(fù)合材料分散所需克服的能壘+AG-{sn$lAK
    （4）、分散所需克服的能壘與納米分散相形狀的關(guān)系

圖2、不同形狀納米分散相粒子分散所需克服的能壘隨接觸角的變化
t
    從圖2可以看出，納米粒子分散所需克服的能壘在接觸角為0（界面相容）時趨于0；隨接觸角增大而迅速增大，當(dāng)接觸角接近π（界面不相容）時達(dá)到大值。當(dāng)長徑比（徑厚比）等于1時，納米棒形粒子與納米圓盤形粒子相同，并趨近于納米球形粒子。納米圓盤型粒子，在接觸角0-π范圍內(nèi)分散所需克服的能壘小。在界面基本相容區(qū)間（接觸角0-π/2范圍），棒形粒子分散所需克服的能壘略微大于球形粒子，而在界面基本不相容區(qū)間（接觸角π/2-π范圍），球形粒子分散所需克服的能壘大于棒形粒子。在分散相體積分?jǐn)?shù)相同、等尺寸分散相前提下，在理論上定量描述了分散所需克服的能壘隨分散相粒子尺寸減小、分散相體積分?jǐn)?shù)增大，而增大的一般趨勢；進(jìn)一步揭示出隨接觸角減小，分散所需克服的能壘減小。在其它因素相同情況下，球形粒子分散所需克服的能壘高；薄圓盤形粒子分散所需克服的能壘低；細(xì)棒形粒子居中。!hO3Np@~*R
2、峰回路轉(zhuǎn)
   將蒙脫土分散在水中后，由于層間陽離子的水合作用，以及層外自由水分子向?qū)娱g的滲透膨脹作用，使蒙脫土001 面間距（d001）增大，同時建立起由帶負(fù)電荷的蒙脫土片表面，與其附近擴散分布的陽離子形成的雙電層。雙電層之間的靜電斥力克服蒙脫土片層間的范德華引力，造成相鄰蒙脫土片層互相*近所需跨越的能壘，使納米量級厚度的蒙脫土片均勻分散在水中，形成穩(wěn)定的溶膠分散體系，并使之不易絮凝和聚結(jié)，從而提高其分散和聚沉穩(wěn)定性。根據(jù)膠體分散穩(wěn)定性（DLVO）理論，定量計算出蒙脫土溶膠分散體系穩(wěn)定性見圖3。

www.nanost.net4Q#F
3、柳暗花明"p6es'?3W?G bCg
    聚合物對蒙脫土的插層及其層間膨脹過程是否能進(jìn)行，取決于該過程中自由能的變化（ΔG 是否小于0） ，若ΔG < 0 ，則此過程能自發(fā)進(jìn)行。對于等溫過程:
    ΔG =ΔH - T ΔS                   （1）[m3B C%d*b
    要使ΔG < 0 ，則需:
    ΔH < T ΔS                         （2）9z#e"s/a/e7{\\&[
O）g*q7yX,`w2E!m\\
    滿足式（2）的條件有如下兩類過程和三種方式:
    （A）放熱過程 ΔH < 0 ，且ΔS > 0}*b,kb~$S T2Y-U
        ΔH < T ΔS < 01Ec U1nUs jH
    （B）吸熱過程 0 <ΔH < T ΔSwww.nanost.net,H h#J{*B（cA"L3@
&HnM&mS"x0scDn
    焓變ΔH 主要由單體或聚合物分子與粘土片層之間相互作用程度所決定，而熵變ΔS 則和單體分子以及聚合物分子的約束狀態(tài)有關(guān)。只有綜合分析PLS 納米復(fù)合材料制備過程中的焓變、熵變以及外界條件的影響，才能對特定的材料種類，選擇*的制備方法和有利的實施途徑。

    單體插層原位聚合過程可分為兩個步驟:單體插層和原位聚合。對于單體插層步驟來說，單體分子從自由狀態(tài)變?yōu)閷娱g受約束狀態(tài)，熵變ΔS1<0 ，所以焓變ΔH1是決定單體分子插層步驟的關(guān)鍵，若ΔH1<TΔS1<0 成立，則單體分子插層可自發(fā)進(jìn)行。而對于原位聚合反應(yīng)來說，因ΔS2<0 ，所以ΔH2<0 ，并滿足ΔH2< TΔS2<0 ，在等溫等壓下，該聚合反應(yīng)釋放出的自由能以有用功的形式，抵抗蒙脫土片層間的吸引力而作功，使層間距大幅度增加而形成剝離型PLS 納米復(fù)合材料。溫度升高既不利于單體插層又不利于聚合反應(yīng)。我們設(shè)計了己內(nèi)酰胺單體對經(jīng)質(zhì)子化己內(nèi)酰胺交換過的蒙脫土插層，然后熔融縮聚，成功地制備出剝離型尼龍6/蒙脫土納米復(fù)合材料及聚酯/蒙脫土納米復(fù)合材料。

4、驀然回首納米科技世界論壇, Nanoscience and Nanotechnology WorldH8^6d? hL（b
    選定具有光致變色功能、整個分子共軛的陽離子紅（Astrazon Red GTL）染料作為插層劑，成功制備了一系列插層納米復(fù)合物。從有機陽離子與蒙脫石離子交換吸附原理出發(fā)，推導(dǎo)出吸附等溫式和表面二維狀態(tài)方程理論關(guān)系，給出了熱失重法確定吸附量的數(shù)據(jù)處理方法。GTL陽離子交換吸附實驗數(shù)據(jù)符合我們的吸附等溫式，插層復(fù)合物界面壓強π隨其含水量增大而線性減小。在較低π 下，GTL在層間以平行于蒙脫石片層表面的單分子層形態(tài)排列；隨著π增大, 層間GTL以一定角度傾斜于蒙脫石片層表面的頭尾交指型團聚體形態(tài)排列；在更大的π下，層間GTL則以垂直于蒙脫石片層表面成雙分子層排列，其尾端重疊自組裝形成超分子共軛納米結(jié)構(gòu)（見圖4），層間GTL熱穩(wěn)定性大幅度提高。

圖4、 蒙脫土/GTL插層復(fù)合物界面壓強對層間距影響www.nanost.net7kTFl5GL#us
納米科技世界論壇, Nanoscience and Nanotechnology World;Zo-Owjo%c[
    5、唾手而得i（sQ D6D3gF
    （1）、熔融共混插層復(fù)合材料的熱力學(xué)驅(qū)動力!GwGnt
    熱力學(xué)只關(guān)注與過程無關(guān)的起點和終點狀態(tài)：起點是片狀堆積的蒙脫土以及聚合物熔體中纏結(jié)在一起的無規(guī)線團高分子鏈；終點是少部分解纏結(jié)高分子鏈?zhǔn)芟拊诿擅撏疗瑢娱g（層間距同時增大），大部分仍然保持纏結(jié)在一起的無規(guī)線團高分子鏈。那么纏結(jié)在一起的無規(guī)線團高分子鏈因何動力鉆到狹縫中去，一定是片層表面與高分子鏈間存在吸附作用（放熱），即所謂焓驅(qū)動。你非要說，這之后高分子鏈不堪忍受狹縫中生存，要在狹縫中撐開片層回復(fù)到無規(guī)線團高分子鏈。那它首先要解吸附，補償進(jìn)去時的焓變（記住熱是耗散的）。而且我會問，它起點就是無規(guī)線團高分子鏈，它可以不進(jìn)去，所以說熵驅(qū)動是沒有道理的。
    （2）、動力學(xué)機理   

    熱力學(xué)只關(guān)注起點和終點的狀態(tài)，不管中間過程，更不涉及機理的任何細(xì)節(jié)。我可以發(fā)揮想象力，猜測一下具體機理細(xì)節(jié)：在剪切應(yīng)力作用下，高分子鏈無規(guī)線團沿應(yīng)力方向取向，無規(guī)線團被拉伸變扁，同時蒙脫土片也沿應(yīng)力方向取向。一旦高分子鏈遇到片層間狹縫，在狹縫壁吸附拉力和高分子鏈擴散以及應(yīng)力場的推力下，就象趕蛇入管（洞）一樣，高分子鏈逐個鏈段（蛇是逐節(jié)）蠕動進(jìn)狹縫（同時狹縫被撐大），終吸附固定在狹縫壁上而逐漸伸直，片層就象夾板一樣固定住在狹縫中努力蠕動掙扎試圖逃脫的高分子鏈，兩者達(dá)到平衡后，測一下狹縫大小得到層間距。這樣就抓住一條蛇，當(dāng)然可能有好幾條蛇進(jìn)入一條狹縫。從中可以看出剪切應(yīng)力在其中所起的推動作用，但焓驅(qū)動才是決定性因素。作一個計算機模擬（MD、MC），可知所言不虛。
   （3）、實驗事實印證納米科技世界論壇, Nanoscience and Nanotechnology World Hy7Y2@O.EQ1lI
    現(xiàn)將目前為止積累的實驗事實簡明歸納如下，即可一目了然，畢竟事實勝于雄辯。下述體系中涉及的有機蒙脫土，都是十八烷基季銨鹽插層的市售有機土。